D. rato, A. Bastos, C. Andrade, r. taborda, M. C. Freitas 115
ASSOCIAçãO pOrtUGUESA DE GEóLOGOS
com o transporte sólido da praia para a duna. Apesar deste método não incluir variáveis que também regulam a evolução das dunas costeiras (e.g. largura da berma, tipologia do perfil de praia, envergadura do edifício dunar, vegetação, precipitação e humidade do solo) inclui os efeitos do principal agente de forçamento que condicionam a evolução do sistema dunar à mesoescala. A parametrização do regime de ventos recorreu a dados disponibilizados pela National Oceanic and Atmospheric Administration (nOAA) acessíveis em: http://polar.ncep.noaa.gov/waves/hindcasts/. O modelo utilizado na geração destes dados é o Global Forecast System (GFS) (Saha et al., 2010) do National Centers for Environmental Prediction (nCEp). Estes dados referemse a uma série tri-horária de valores de intensidade e rumo de vento a 10 m, reconstituídos entre 01/02/2015 às 00:00 e 31/12/2017 às 21:00 para uma célula da malha global regular, com 30’ de lado e centrada em 9,75ºW; 38,75ºn. A utilização de uma série reconstituída garante a continuidade e a consistência dos dados, características que os dados instrumentais disponíveis em estações anemométricas próximas (e.g. estação da praia da rainha) não possuem. Assumiu-se que o perfil vertical de velocidades instantâneas do vento respeita a lei de von Karmanprandtl (Eq. 1) e que as coordenadas do ponto focal (e) podem ser determinadas a partir das relações empíricas de Zingg (1952, in Belly, 1964) (Eqs. 2 e 3). As medições no terreno da altura das marcas de ondulação eólicas confirmam a validade dos resultados obtidos através da equação 2. (Eq. 1) U* – U – U' – 6,13 – Z Z'
velocidade de atrito (m/s); velocidade à distância Z ao solo (m/s); abcissa do ponto focal (m/s); coeficiente empírico adimensional, segundo Zingg (1952, in Belly, 1964); – distância do solo (m); – ordenada (distância ao solo) do ponto focal (m). (Eq. 2) (Eq. 3)
d
– diâmetro médio das partículas (m).
Os dados sedimentológicos obtidos em amostras recolhidas durante os programas de monitorização
foram utilizados para determinar a dimensão média dos grãos de areia envolvidos nas trocas sedimentares entre a praia e a duna. O valor obtido, de 0,29 mm, corresponde à média dos diâmetros médios de cerca de 100 amostras de areia, conduzindo a valores de U' = 2,566 m/s e de Z' = 2,87 x 10-3 m, respetivamente. O início e manutenção do transporte sólido eólico implica que a velocidade de atrito exceda um valor crítico (U*t), o qual foi determinado segundo Bagnold (1954) (Eq.). para o início do movimento, o valor de aqui utilizado foi de 0,247 m/s, a que corresponde uma intensidade de 7,9 m/s, observada 10 m acima do solo; à manutenção do transporte correspondem valores de 0,197 m/s e 6,9 m/s, respetivamente. (Eq. 4) U*t – velocidade de atrito crítica (m/s); A – constante adimensional empírica; segundo Bagnold (1954) A = 0,1 para o início do movimento A = 0,08 em condições de transporte; ps = massa específica das partículas (kg/m3); pa = massa específica do ar (kg/m3); g = aceleração gravítica (m/s2); d = diâmetro médio das partículas (m). A taxa de transporte sólido eólico potencial (q) foi determinada segundo Bagnold (1954) (Equação 5). (Eq. 5) q – taxa de transporte sólido eólico (kg/m.s); C – constante empírica adimensional; segundo Bagnold (1954), C = 1,8 para areia bem calibrada como a da área de estudo; d – diâmetro médio das partículas (m); D – diâmetro médio das partículas-padrão (0,25 x 10-3 m); pa – massa específica do ar (kg/m3); g – aceleração gravítica (m/s2); U* – velocidade de atrito (m/s). A magnitude do transporte sólido eólico potencial foi quantificada em diferentes intervalos temporais, entre Fevereiro 2015 e Dezembro 2017. Estes intervalos foram limitados pelas campanhas de aquisição dos dados topográficos. Os caudais sólidos apurados através da equação 5 reportam-se a transporte através de uma janela de