l La corriente en cada conductor puede ser aproximada por I ( z ) Im Sen o z . 2 Puesto que, los conductores están separados por una pequeñísima facción de longitud de onda, hay una diferencia de fase despreciable en el campo radiado desde cada conductor. Consecuentemente el campo radiado es dos veces más fuerte que aquel radiado por un simple conductor. La potencia radiada será entonces 4 veces más grande. Puesto que la corriente aplicada por la línea de transmisión es únicamente Im, la resistencia de radiación referida a los terminales de entrada de la antena, es incrementada en un factor de 4 sobre aquella de la antena dipolo convencional. Esto es la potencia radiada será
Prad 4 x36,56 I m
2
Rrad
Im
2
2
esto es,
Rrad 8x36,56 292,5
Para comprender las características de compensación de impedancia del dipolo doblado, su operación puede ser vista como la superposición de los efectos obtenidos de la operación de esta estructura como una antena y como una línea de transmisión. Las gráficas (b) y (c) de la figura 3.9 muestran dos formas de operación de esta estructura.
(a) Figura 3.9
(b)
(c)
Efectos de operación de la antena dipolo doblado
La excitación en la figura 3.9 (b), producirá corrientes iguales en los dos conductores y funcionará como una antena dipolo convencional. La excitación en la figura 3.9 (c), producirá corrientes opuestas en cada conductor, o en otras palabras hará funcionar a la estructura como dos líneas de transmisión terminadas en cortocircuito y conectadas en serie. Puesto que las corrientes en la línea de transmisión están en direcciones opuestas y con una separación muy pequeña, la radiación desde las dos es casi completamente cancelada. Cuando el efecto de los dos métodos de excitación de la estructura se superponen, el voltaje resultante que maneja un conductor llega a ser V y se reduce a cero
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