La parte de la atmósfera más importante para nosotros, y la que nos afecta más, es la troposfera, que en la Fig. 6.2 puede verse que termina en la tropopausa, entre los kilómetros 6 y 18. También es curioso que podamos encontrar que la Tierra ni decrece ni crece constantemente (se muestra como una línea quebrada ondulante) pero fluctúa a medida que ascendemos por varias capas atmosféricas, así que a cierta altitud, a 29 Km., por ejemplo, la temperatura es de 60 ºC, mientras que a una altitud de 80 Km. es de +10 ºC. Por lo tanto, en algún punto entre estas dos temperaturas hay una capa donde la temperatura es de +4 ºC. Según mis cálculos, hay al menos cuatro de esos niveles donde la temperatura es igual a +4 ºC, a unos 3,5 Km., 77 Km., 85 Km. y 175 Km. de altitud. Fig. 6.1 Fig. 6.2 Fig. 6.3 Como hay vapor de agua en la atmósfera cerca de estas diversas altitudes en forma de cúmulos y cirros (troposfera), nubes nacaradas (estratosfera) y nubes noctilucentes (mesosfera) como se ve en la Fig. 6.3, se da la circunstancia de que puede existir un estrato fino de agua pura en cada uno de estos niveles, que tiene una alta resistencia al paso de una corriente eléctrica. A la vista de estos diferentes estratos a +4º C, y como el valor dieléctrico del agua es 81, podría postularse que su efecto combinado actuaría para crear un biocondensador natural, un condensador es un dispositivo con el cual se pueden almacenar y acumular cargas eléctricas. Sin embargo, antes de ir más allá con esta hipótesis, es necesario explicar aquí brevemente, los principios de un condensador eléctrico. En su forma más elemental, un condensador consta de dos láminas cargadas eléctricamente, una con carga positiva igual a la carga negativa de la otra. Si se eleva la carga positiva a un lado del dieléctrico, entonces la carga negativa se eleva automáticamente hasta alcanzar el mismo nivel que la otra. En la Fig. 6.4, estas dos láminas cargadas están separadas por el dieléctrico que interviene (el elemento más grande), que en este caso podríamos suponer que es agua pura. Las propias cargas se distribuyen uniformemente sobre las superficies de las dos láminas. Para aumentar la densidad de carga a un lado del dieléctrico, se reduce la superficie de la lámina respectiva. Si esta lámina se reduce a un cuarto del tamaño de la otra, entonces su densidad de carga es cuatro veces mayor que la de la lámina mayor (Fig. 6.5). La fuerza con la que las dos cargas opuestas tratan de igualarse o atraerse entre sí, se conoce como potencial. A menor separación entre las cargas, menor distancia entre ellas, mayor potencial, que aumenta con la inversa del cuadrado de la distancia. Por lo tanto, si la separación es 10 mm., por ejemplo, entonces el potencial es 1 2. Si la separación se reduce a ½, es decir, 5 mm., entonces el potencial es 22 (=4) y así sucesivamente, como se muestra en la Fig. 6.6. A menor separación, por lo tanto, mayor potencial corresponde, que podría ser liberado una vez que haya sido superada la permitividad del dieléctrico. Si se disminuyen simultáneamente la superficie de carga a un lado y la separación, entonces tanto la densidad de carga como el potencial aumentan exponencialmente en proporción a la magnitud inicial de las cargas y tamaños de las láminas de carga (Fig. 6.7). Si ahora recomponemos esas láminas en forma de cilindros concéntricos, como se muestra en la Fig. 6.8, entonces, como la superficie de la lámina cilíndrica interior es necesariamente menor, la carga y el potencial aumentan automáticamente de fuera hacia dentro. Por lo tanto, a mayor número de láminas anidadas, mayor intensidad de potencial. Refiriéndonos una vez más a la Fig. 6.3, podemos ver que de fuera a dentro, como una cebolla, cada capa sucesiva tiene una superficie menor debido a que son concéntricas. En otras palabras, estas capas forman un condensador con láminas concéntricas y esféricas (Fig. 6.9). Podría, por lo tanto, interpretarse que, al alcanzar cada estrato sucesivo dieléctrico, esférico y
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