a(t)
v(t)
a0
v(t) = v0 + a0 t v0
t
O
t
O
x(t)
x0
x(t) = x0 + v0 t + 12 a0 t2 t
O
Figura 2.2: Andamento della posizione, della velocità e dell’accelerazione in funzione del tempo nel moto rettilineo uniformemente accelerato
2.2.2
Moto armonico semplice
Si definisce moto armonico semplice un moto in cui la posizione varia nel tempo secondo la relazione: x(t) = A sin(ωt + ϕ0 )
(2.1)
con A, ω, ϕ0 costanti.1 L’esempio più intuitivo di un oscillatore armonico semplice, rappresentato in figura 2.3, è costituito da una molla vincolata a un estremo con una massa vincolata all’altro. La massa scivola su un piano perfettamente liscio (privo di attrito) e si muove oscillando attorno al punto O, detto punto di equilibrio della molla, entro i punti A e −A. 1 Notiamo che una legge oraria del tipo x(t) = A cos(ωt + ψ ) (con il coseno al posto del seno) è 0 concettualmente identica all’equazione 2.1, in quanto si ottiene dalla 2.1 ponendo ψ0 = ϕ0 − π/2.
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