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Modelo de Propagación de Tierra Curva Se aplica este modelo para longitudes de enlaces tales que las flechas debidas a la curvatura terrestre son superiores a unos 5m. Esto suele corresponder a longitudes de ondas del orden de la distancia de visibilidad radioeléctrica o mayor. Se considera una trayectoria rectilínea y una tierra ficticia de radio KRo. Para distancias largas es necesario contar con los fenómenos asociados a la difracción que produce la curvatura de la Tierra. Para ello la UIT-R proporciona gráficas que modelan la intensidad de campo producida por una antena transmisora, de tipo monopolo corto con potencia radiada de 1 kW, en función de la frecuencia, la distancia y el tipo de terreno.

Para otro tipo de antenas u otra potencia de transmisión hay que realizar una transformación de los valores leídos en la carta a valores reales de campo. Esta transformación pasa por la relación entre la PIRE realmente utilizada y la PIRE del caso de referencia. Este valor de PIRE de referencia es 3 kW (1 kW de potencia radiada por un monopolo corto, con directividad igual a 3).

LoS km  3,58 ht m  hr m

Sin Refracción

Con refracción

LoS km   4,10

ht m   hr m 


d v km  LoSkm  3,58 k

ht (m)  hr (m)

K= Factor de modificación del radio terrestre

d1  El punto de reflexión d1 es:

d     p cos   2  3 

Las alturas son en mt y las distancias en Km.

2  d  p 6,37 k ht  hr     3  2

2 0,5

  

12,74 k ht  hr  d   p3  

  cos 1 

Las alturas sobre el plano tangente a la Tierra en el punto de reflexión son:

4 d12 h  ht  51 k ´' t

4 d 22 h  hr  51 k ´' r

El ángulo de incidencia en miliradianes es:

ht'  hr'  mrad   d


Como la reflexión se produce sobre una superficie esférica convexa, el haz de rayos reflejados experimenta una divergencia, lo que equivale a una reducción aparente del coeficiente de reflexión. El coeficiente de reflexión pasa a ser:

Re  R D

Donde R es el coeficiente de reflexión complejo y D es el llamado factor de divergencia, dado por:

  5  d12 d 2  D  1    '  16 k   d ht  

0 , 5

La teoría de reflexión (óptica geométrica) es aplicable siempre que  sea superior a un valor límite igual a:

lim mrad   5.400 / f 

1/ 3

A continuación se evalúa la diferencia de fase entre el rayo directo y el rayo reflejado. Para ello, se calcula primero la deferencia de trayectos l por:

2ht' hr' l m   10 3 d Por lo tanto, el desfasamiento es:

 rad  

 f l 150

El valor del campo en recepción se calcula aplicando la ecuación de propagación.

e  eo 1  D R   2 D R cos    2

La pérdida básica de propagación, en dB, será:

0,5


Lb  Lbf  20 log

eo e

La ganancia de propagación es:

G p  1  D R   2D R cos    2

Cuando el terreno es ligeramente ondulado o rugoso, la reflexión es difusa, lo cual supone una reducción ulterior del coeficiente de reflexión. El nuevo coeficiente de reflexión se da por:

Rn  R D exp   2 / 2



4   c sen

 Es ángulo de incidencia. c Es la rugosidad del terreno, medida como desviación típica de las cotas de los puntos del perfil.

Modelo de propagacion de tierra curva (1)  

propagación

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