Issuu on Google+

光电子 第 22 卷 第 2 期

2011 年 2 月

激光

Journal of Optoelectronics

Laser

V o l. 22 N o . 2 F eb. 2011

Tm3+ 掺杂 GeO2 AlF3 Na2 O 玻璃的制备与光谱特性 *

王勇超1 , 夏海平1 , 章践立1 , 张勤远2 ( 1. 宁波大学 光电子功能材料重点实验室, 浙江 宁波 315211; 2. 华南理工大学 光通信材料研究所 特种功能材 料教育部重点实验室, 广东 广州 510640) 摘要: 用高温熔融法制备了 Tm 2 O3 掺杂深度分别为 1、2、 3、 4 和 5 wt% 的 82GeO2 8AlF3 10Na2 O( 摩尔比) 的玻 璃。从吸收光谱特性出发,应用 Judd Ofelt( J O) 理论, 计算得到了 Tm 3 + 的 J O 强度参数( 2 , 4 , 6 ) 及 Tm 3+ 各 激发态能级的自发跃迁几率、 荧光分支比以及辐射寿命等光谱参量。在 808 nm 波长的激发下, 研究了不同 Tm 3+ 掺杂浓度下玻璃在 1. 47 与 1. 80 m 处的荧光特性, 当掺杂浓度约达到 3 wt%时 1. 80 m 处的荧光强度最 大, 然后随着掺杂浓度的增大其荧光强度反而降低。根据 McCumber 理论, 计算了跃迁3 F4 3 H 6 的发射截面 及增益截面。研究表明, 此系统玻璃有望应用于中红外激光材料。 关键词: 光纤材料; 氟锗酸盐玻璃; Judd Ofelt( J O) 理论; 红外光谱特性 中图分类号: T Q171 文献标识码: A 文章编号: 1005 0086( 2011) 02 0232 05

Fabrication and spectral properties of Tm3+ doped GeO2 AlF3 Na2 O glasses WANG Yong chao1 , XIA Hai ping 1* , ZHANG Jian li1 , ZHANG Qin yuan2 ( 1. Laboratory of Photo electronic M aterials, Ningbo U niversity, Ningbo 315211, China; 2. Key Laboratory of Spe cially Functional Materials of Education Ministry of China, Institute of Optical Communication Materials, South Chi na U niversity of Technology , Guangzhou 510641, China)

Abstract: T he 82GeO2 8AlF 3 10Na2 O ( molar ratio) glasses containing Tm 2 O3 in 1, 2, 3, 4, and 5 wt% concentration, respectively were fabricated by conventional high t emperature melting method. According to the Judd Ofelt ( J O) theory, the J O strength parameters ( 2 , 4 , 6 ) of Tm 3+ , the radiative transi t ion probabilities, t he branching ratios and the radiative lifet imes were calculated. T he fluorescence spec 3+

tra ( with 808 nm LD excitation) at ~ 1. 47 and ~ 1. 8 m for various concentrations of Tm doped glasses were observed. T he result s show that the emission int ensity at ~ 1. 8 m reaches the maximum when the Tm 2 O3 doping concent ration is ~ 3 wt. % , and t hen decreases as doping concentration increa ses further. M eanwhile, the absorpt ion and emission cross sections corresponding to the 3 F4 3 H 6 transi t ions of Tm 3+ at 1. 8 m were estimated based on McCumber theory, and the gain cross section was cal culat ed. T he glasses are the new candidate materials for mid infrared laser devices. Key words: fiber material; fluorogermanate glasses; Judd Ofelt( J O) theory; infrared spect ral properties

1 引 言 基于 Tm 3+ 激光器件, 激光输出波长为 2. 0 m, 其在远距 离光通讯、 遥感、 医疗和军事等方面有重要应用价值, 而受到重 [ 1~ 6] 视 。因此, Tm 3+ 掺杂的晶体或玻璃材料已成为研究热点之 [ 7] 一 。稀土离子 Tm 3+ 中3 F4 3 H 6 的能级跃迁可产生 2 m 波 3+ 段范围的荧光辐射, 以 Tm 为发光中心的固体激光, 在理想的 [ 8] 掺杂浓度达下, 在受到光激发时量子效率很高 。高的量子效

率可以弥补在中红外激光器件中由于泵浦光与红外激光的巨 大能量差异而导致的低效率现象。 鉴于石英光纤存在稀土掺杂浓度低、基质声子能量大 以及氟化物光纤物化稳定性差等的缺陷, 研究与开发出具 有声子能量较低、稀土离子掺杂浓度较高、荧光线宽、激光 输出效率高和化学稳定性好的 T m3+ 掺杂玻璃光纤具有重 [ 9] 3+ 大的意义 。此外, T m 掺 杂的锗酸盐玻璃 是红外激光 [ 10, 11] 的良好窗口材料 。

* E mail: hpxcm@ nbu. edu. cn 收稿日期: 2010 04 14 修订日期: 2010 08 13 基金项目: 国家自 然科 学基金 资助项 目( 60777030) ; 浙江 省杰出 青年自 然科学 基金资 助项目 ( R4100364) ; 宁 波市重 点实验 室开 放基 金资 助项目 ( 2007A22010) ; 宁波大学王宽诚幸福基金资助项目


233

第 2 期 王勇超等: Tm 3+ 掺杂 GeO2 AlF3 Na2 O 玻璃的制备与光谱特性

以锗酸盐玻璃为基础, 在其中引入氟化物成分, 可望得 到声子能量更低的玻璃体系, 同时保证锗酸盐玻璃的原有 3+ 特性。研究这种玻璃体系对 T m 的溶解性能与红外光谱 特性, 以探索其在中红外激光器件中的应用。通常在玻璃 基质中加入 Al 物质能进一步有效提高稀土离子的掺杂浓 度。本文在前期大量玻璃熔制的基础上, 制备了物化性能 良好的 82GeO 2 8AlF 3 10Na2 O 特种锗氟化物, 在其中掺入 重量百分比分别为 1、2、3、4 和 5 w t% 的 T m2 O 3 , 并研究了 玻璃的红外光谱特性, 讨论了其作为中红外激光材料的可 能应用。

以看出, 玻璃的 N 和 P 随 Tm 2 O3 的掺杂浓度增加而增加。

3. 2 吸收光谱和 J O分析 图 1 为不同掺杂浓度下玻璃样品在 350~ 2 500 nm 内的吸 收光谱。从图可见: 从紫外到近红外都有较强的吸收, 可观察 到 1 676、 1 208、790、 685 和 475 nm 5 个主要的吸收带, 分别对应 于从基态3 H 6 到激发态3 H 4 , 3 H 5 , 3 F4 , 3 F2, 3 和1 G4 的跃迁; 随着 Tm 2 O3 掺杂浓度的增加, 吸收强度也随之增加, 同时峰值位置 几乎无变化。

2 实 验 实 验所 用的 氟氧 化物 玻璃 样品的 基质 配料 组成 为 82GeO2 8AlF3 10Na2 O( 摩尔比) , 在该基质中分别掺杂 1、 2、 3、4 和 5 w t% 的 Tm 2 O3 , 获得的玻璃样品分别用 A1 、 A 2 、A3 、 A4 和 A 5 进行编号。各化学原料均为分析纯, 其中 Na2 O 由 Na2 CO3 引入。将上述原料按照配方精确称量 15 g, 将其搅拌均匀, 使 其充分混合, 然后加入到 30 ml 的铂金坩埚中。将铂金坩埚置 于预热到约 1 450 ! 的硅碳棒高温炉中并在此温度下熔制 40 min, 将所得的玻璃液浇注到预热至 200 ! 的铸造模具上, 然后 迅速将样品放入退火炉中, 在玻璃态转变温度 T g 附近保温 2 h, 以 20 ! / h 的速度降温至 250 ! 时关闭退火炉电源, 使样品 自然冷却至室温。最后, 将样品加工成厚度为 2 mm 二大面抛 光的块体, 用于光谱测试。 样品密度由阿基米德法测得; 玻璃的折射率采用韩国 SAIRON 公司 SPA4000 型棱镜耦合仪测量, 其测量精确度为 ∀ 0. 001; 差热曲线由型号为 CRY 2( 上海) 的差热分析仪测得, 采用( Al 2 O3 粉末做标样, 升温速度为 10 K/ min, 测试精度为 ∀ 1 ! ; 吸收光谱由 Perkin Elmer Lambda 950 UV/ VIS 吸收光 谱仪测得; 红外吸收光谱由 FTIR 8400 红外光谱仪测得, 测量 范围2. 5~ 10. 0 m ( 400~ 1 000 cm- 1 ) ; 荧光光谱由法国 J Y 公 司的 Triax 320 荧光光谱仪测得。所有的性质测定都是在室温 下进行。

3 结果与讨论

图 1 玻璃样品的吸收光谱 Fig. 1 Absorption spectra of glasses sample

根据 J O 理论[ 12, 13] , 并应用文献[ 14] 中 Tm 3+ 跃迁的约化 矩阵元, 用最小二乘法拟合得到掺杂浓度为 3 w t% 玻璃样品 A3 的 3 个 J O 参数 t 值分别为 2 = 3. 61 # 10- 20 、 4 = 1. 09 # - 20 - 20 2 10 和 6 = 1. 58 # 10 cm 。理论振子强度f cal 和实验振子强 度 f exp 见表 2。计算获得的电偶极跃迁几率 A ed , 磁偶极跃迁几 率 A md 、 总自发辐射跃迁几率 A i 、荧光分支比 ∀及辐射寿命 #rad 见表 3。 3 1 从表 2 可以看出, 除 H 6 G4 的振子强度理论计算值跟 3 实测值相差较大外, 其它能级跃迁都符合得很好。 H 6 1 G4 的 误差较大是因为这一吸收峰太弱。综合看来, 本实验均方根误 差 ∃rms 较小。

3. 1 差热分析 表 1 列出了样品的玻璃转变温度 T g 、 析晶开始温度 T x 、折 射率 N 和密度 !。为了研究玻璃样品的热稳定性, 测定了玻璃 样品的差热曲线( DTA ) , 温度范围为 100~ 1000 ! 。玻璃的热 稳定性可由 T x - T g 的数值衡量, 二者的差值越大, 说明玻璃的 热稳定性越好。从实验所得数据可以看出, 此系列玻璃的 T x - T g 的值均大于176 ! , 热稳定性较好。从表中数据还可 表 1 Tm3 + 掺杂玻璃样品的热稳定性、 折射率和密度 Tab. 1 Refractive indexes, densities and

表 2 相应跃迁的理论振子强度和实验振子强度 Tab. 2 Theoretically and experimentally observed oscillator strengths relevant to several transitions O scill at or s t rengt hs

3H

6

1G

4

3H

6

3F 3H 3 6

3H 3H 4 6

3H

5

3H

6

3F

/ 10- 6

467 nm

685 nm

791 n m

f ex p

0. 647

3. 151

2. 854

1. 641

2. 387

f

0. 676

3. 019

2. 794

1. 688

2. 386

cal

4

∃rms

1 211 nm 1 669 nm / 10-

7

0. 1

3. 3 吸收截面和发射截面及增益特性

thermal properties of Tm3 + doped glasses ! cm - 3 )

Sample

T g/ !

T x/ !

T x- T g /!

N

A1

482

658

176

1. 611 7

3. 561

A2

478

661

183

1. 624 9

3. 573

A3

480

675

195

1. 628 2

3. 583

A4

485

683

198

1. 630 8

3. 596

A5

480

681

201

1. 639 8

3. 602

/( g

根据 McCumber 理论[ 15] , 计算得到的样品 A3 中 Tm 3+ 的 H 6 3 F4 跃迁吸 收截面 和受 激发射 截面 如图 2 所示。 Tm 3+ 的最大吸收截面和发射截面分别位于 1. 670 和 1. 817 m 处, 其峰值分别为 0. 373 8 # 10- 20 和 0. 395 2 # 10- 20 cm2 。值得 指出的是, 大的受激发射截面对激光材料非常重要, 本文所报 道的锗酸盐玻璃峰值发射截面比文献[ 16] 所报道的氟化物 要大。 3


234

光电 子

激光

2011 年 第 22 卷

表 3 波长、 跃迁几率和荧光分支比及辐射寿命 Tab. 3 Wavelength, transition probability and fluorescence branching ratio, radiative lifetime Transit ion

Wavel engt h / nm

A ed / s- 1

A md / s - 1

A i/ s - 1

#rad / m s

3F

4

3H

6

1 788

217. 960

217. 960

1. 000

4. 588

3H

5

3H

6

1 208

303. 717

70. 760

374. 477

0. 968

2. 585

3 724

12. 169

0. 193

12. 362

0. 032

795

1 495. 337

0. 000

1 495. 337

0. 904

1 431

113. 345

19. 540

132. 885

0. 080

2 323

18. 406

7. 051

25. 457

0. 015

691

2 588. 862

0. 000

2 588. 862

0. 844

3F 3H

3F

3F

3H

4

3F

4

3H

5

3H

3

6

4

1 125

98. 794

54. 578

153. 372

0. 050

3H

5

1 612

322. 587

0. 000

322. 587

0. 105

3H

4

5 269

3. 937

0. 254

4. 191

0. 001

665

978. 132

0. 000

978. 132

0. 486

F4

10 59

744. 910

0. 000

744. 910

0. 370

3

H5

1 479

273. 779

0. 000

273. 779

0. 136

3

H4

4 072

14. 499

0. 000

14. 499

0. 007

17 921

0. 012

0. 002

0. 013

0. 000

477 650

979. 687 245. 990

0. 000 0. 076

979. 687 246. 065

0. 371 0. 093

3H

2

3

6

F3 3

G4

1D

6

3F

3

1

4

H6

3F

4

3H

5

787

910. 133

116. 544

1 026. 676

0. 389

3H

4

1190

282. 327

27. 169

309. 496

0. 117

3F

3

1 537

65. 102

1. 170

66. 271

0. 025

3F

2

1 682

13. 511

0. 000

13. 511

0. 005

360

7 750. 763

0. 000

7 750. 763

0. 261

17 332. 797

0. 000

17 332. 797

0. 583

3H

2

6

3F

4

450

3H

5

512

158. 815

0. 000

158. 815

0. 005

3H

4

657

2 168. 808

0. 000

2 168. 808

0. 073

3F

3

750

1 167. 358

82. 299

1 249. 657

0. 042

3F

2

783

849. 105

49. 725

898. 830

0. 030

G4

1 466

190. 161

0. 000

190. 161

0. 006

1

0. 605

0. 326

0. 497

0. 379

0. 034

G( %) = P&e( %) - (1- P) &a ( %) (1) 式中: P 为 Tm 3+ 激光上能级3 F4 的反转粒子数浓度与 Tm 3+ 总 粒子数浓度的比值。能级的跃迁截面对工作物质的激光性能 影响很大。从式( 3) 可知, 大的发射截面可以获得较大的增益; 同时, 在发光区, 希望离子的吸收截面小, 减少离子的自吸收, 使玻璃的增益截面增大。 图 3 为锗酸盐玻璃样品 A3 中 Tm 3+ 的3 F4 3 H 6 跃迁增益 截面与波长的函数关系图。从图可以看出, 随着玻璃中 Tm 3+ 的3 F4 能级反转粒子数的减少, 波峰的增益截面最大值出现红 移现象。增益最大值的激光工作波长随着泵浦源功率的增加 而变化, 这种变化可能会成为准三能级激光系统的典型特征之 一。

3. 4 荧光光谱 图 2 跃迁 3 H6

3

F4 吸收截面与跃迁3 F4

3

H6 受激发射截面

Fig. 2 Absorption cross section of the transition 3

H6

3

F4 and the emission cross section of the transition 3 F4

3

H6

为了进一步定量地确定增益特性, 根据所获得的吸收截面 和发射截面, 计算出上激光能级粒子数反转的净增益截面与波 3+ 长的函数关系。假设 Tm 既不在基态能级也不在激光上能 级, 其增益截面函数为

图 4 为在 808 nm LD 激发下样品 A3 在 1200~ 2500 nm 波 3+ 段的荧光强度随 Tm 掺杂浓度的变化关系图, 1. 47 和 1. 80 m 的红外荧光峰分别对应于 Tm 3+ 的3 H 4 3 F4 和3 F4 3 H 6 跃迁。从图可以看出: 随着 Tm 2 O3 掺杂浓度从 1 w t% 增加到 5 w t% , Tm 3+ 在 1. 80 m 处的荧光强度随之增加, 而在 1. 47 m 处的荧光强度反而减少, 在 Tm 2 O3 掺杂浓度达3 w t% 时, 1. 80 m 处的荧光强度达到最大; 然后随着 Tm 2 O3 掺杂浓度的进一 步增加到和 4 和 5 wt% 时, 在 1. 80 m 处荧光强度开始明显下 降, 这主要是由于 Tm 3+ 的浓度猝灭效应和反交叉弛豫效应所


235

第 2 期 王勇超等: Tm 3+ 掺杂 GeO2 AlF3 Na2 O 玻璃的制备与光谱特性

= 1. 09 # 10 和 6 = 1. 58 # 10 cm 。得出了 Tm 各能级 的自发跃迁几率、荧光分支比以及辐射寿命 等光谱参量。 Tm 3+ 的3 F4 能级具有较长的荧光寿命和大的荧光分支比。 3+ Tm 掺杂浓度达到 3 wt% 时, 在 1. 80 m 处的荧光强度最大。 根据 McCumber 理论, 得到 Tm 3+ 在样品 A3 中的3 H 6 3 F4 跃 迁的最大吸收截面和发射截面分别为 0. 3738 # 10- 20 和 0. 3952 - 20 2 # 10 cm 。因此, 该玻璃具有较强的发光效应, 可望研制成 2 m 红外激光器的基础材料。

引起[ 17] 。

- 20

4

图 3 样品 A3 的 Tm3+ 跃迁3 F4

3

- 20

2

3+

H6 的增益截面光谱

Fig. 3 Gain cross section spectra of the 3

H6

3

F4 transition of Tm3+ ions in sample A3

图 5 锗酸盐玻璃样品 A3 的红外透过光谱 Fig. 5 Infrared transmission spectra of sample A3

参考文献: [ 1]

Yuen H T, Daniel J C, Terence A K. High power 1. 9 m Tm3+ silica fiber laser pumped at 1. 9 m by a Yb3+ silica fiber laser [ J] . Optics. Communications, 2004, 231( 1 6) : 357 364.

[ 2]

ZHANG Yun jun, WANG Yue zhu, JU You lun, et al. Progress of Tm3+ doped fiber laser [ J] . Laser & Optoelectronics Pro gress, 2005, 42( 6) : 34 38. 3+

张云军, 王月珠, 鞠有伦, 等. 掺 Tm 光纤激光器的进展[ J] . 激光与光电子进展, 2005, 42( 6) : 34 38.

图 4 玻璃样品 A3 的荧光光谱 Fig. 4 Fluorescence spectra of sample A3

[ 3]

search on 3391 nm He Ne laser[ J] . Acta Optical Sinica, 2008, 37( 2) : 216 218.

3. 5 红外透过光谱 图 5 为玻璃基质样品在 400~ 1 300 cm- 1 内的红外透过光 谱。从图可看出, 主要有比较宽阔的两个吸收带所组成, 即大 致为 480~ 680 cm- 1 和 680~ 1 100 cm- 1 。480~ 680 cm- 1 的吸 收可能由Al F振动[ 18] 和Ge O Ge的伸缩振动所引起; 680~ 1 100 cm- 1 处的吸收归因于玻璃中 Al O 伸缩振动[ 19] 和 O Ge O

苏斌, 高爱华, 张炜, 等. 3 391 nm He Ne 激光器稳定性研究 [ J] . 光子学报, 2008, 37( 2) : 216 218. [ 4]

LI Yu fei, QU Yu, SUN Yu min, et al. Diode side pumped AOQ switched Nd: YAG/ KTP eye safe laser[ J] . Acta Optical Sini ca, 2007, 36( 4) : 591 595. 李宇飞, 曲瑜, 孙渝明, 等. LD 侧泵的声光调 Q Nd: YAG/ KTP 人眼安全激光器[ J] . 光子学报, 2007, 36( 4) : 591 595.

[ 20]

键的振动 。因此, 由红外透过光谱得到该玻璃的最大振动 能量较小, 可望有效抑制 Tm 3+ 的无辐射过程, 大幅度提高 Tm 3+ 在玻璃中的发光效率, 以便能作为较好的光纤材料而得 到实用。

SU Bin, GAO Ai hua, ZHANG Wei, et al. Power stability re

[ 5]

LIU Xiao dong, SONG Zhao yuan, FU Jian, et al. The 532 nm nanosecond laser protection properties of RE Doped borosili cate glasses[ J] . Journal of Optoelectronics

Laser, 2009, 20

( 5) : 633 636.

4 结 论

刘晓东, 宋召远, 付剑, 等. 稀土掺杂硼硅酸盐玻璃的 532 nm 激光防护特性[ J] . 光电子

用高温熔融法制备了 Tm 2 O 3 掺杂深度分别为 1、 2、 3、4 和 5 wt% 的 82GeO2 8AlF3 10Na2 O( 摩尔比) 的玻璃。测试了样品 的热稳定性、 折射率、 吸收光谱、荧光光谱和红外透过光谱, 获 - 20 得了样品 A3 的 3 个 J O 参数 t 值分别为 2 = 3. 61 # 10 ,

[ 6]

激光, 2009, 20( 5) : 633 636.

ZHOU Ya xun, WANG Jun, CHEN Fen, et al. Preparation and spectral properties of Er

3+

3+

/ Ce

codoped bismuth germanate

glass and the fibers[ J] . Journal of Optoelectronics 2009, 20( 5) : 208 211.

Laser,


236

光电 子

周亚训, 王俊, 陈芬. Er3+ / Ce3+ 共掺铋锗酸盐玻璃及其光纤 的制备 和光谱性质 [ J] . 光 电子

the emission cross section of rare earth ions[ J] . Acta Optical Sinica, 2001, 21( 5) : 626 629. 李毛和, 胡和方, 祁长鸿. 一种稀土离子发射截面的计算方法

LI Feng, JING Wang, QIANG Tang, et al. Optical properties of 3+

Tm

[ J] . 光学学报, 2001, 21( 5) : 626 629.

doped novel oxyfluoride glass[ J] . Journal of Lumines

cence, 2007, 124( 2) : 187 194. [ 8]

[ 17] ZOU Xue lu, Toratani Hisayoshi. Spectroscopic properties and energy transfers in Tm3 + singly and Tm3 + / Ho3 + doubly doped

WU Jian feng, JIANG Shi bin, LUO Tao, et al. Efficient thulium doped 2 m germanate fiber laser[ J] . IEEE Photonics Technol ogy Letters, 2006, 18( 2) : 334 336.

[ 9]

2011 年 第 22 卷

[ 16] LI Mao he, HU He fang, QI Chang hong. A method to calculate

激 光, 2009, 20( 5) : 208

211. [ 7]

激光

glasses[ J] . J. Non Cryst. Solids, 1996, 195: 113 124. [ 18] FAN You yu, YUAN Xin qiang, FENG Ji tian, et al. Effects of

Kyunghwan O H, Morse T F, Kilian A, et al. Continuous wave

TeO2 additions on the properties of fluoroaluminate glasses

oscillation of thulium sensitized holmium doped silica fiber la

[ J] . Journal of Inorganic Materials, 2006, 21( 2) : 339 345.

ser[ J] . Opt. Lett, 1994, 19( 4) : 278 280.

范有余, 袁新强, 冯际田, 等. TeO2 对氟铝酸玻璃性质和结构 的影响[ J] . 无机材料学报, 2006, 21( 2) : 339 345.

[ 10] Brian M W, Norman P B, Donald J R, et al. Optical properties 3+

of Tm

ions in alkali germanate glass[ J] . Non Cryst. Solids,

[ 19] CHENG Ji jian, ZHANG Guan lin, BI Chang hua. Structure and

2006, 352( 50, 51) : 5344 5352.

properties of R2 O( Na2 O, K2 O) Al2 O3 SiO2 system glasses

[ 11] CAO Guo xi, LIN Feng ying, HU He fang, GAN Fu xi. A new flu

[ J] . Journal of the Chinese Ceramic Society, 1979, 7( 3) : 245

orogermante glass[ J] . Non Cryst. Solids, 2003, 326& 327: 170

254.

176.

程继健, 张关林, 毕昌华. R2 O( Na2 O, K2 O) Al2 O3 SiO2 系统 玻璃的结构与性质[ J] . 硅酸盐学报, 1979, 7( 3) : 245 254.

[ 12] Judd B R. Optical absorption intensities of rare earth ions[ J] . Physical Review. , 1962, 127( 3) : 750 761.

[ 20] GAN Fu xi, CHEN Shi zheng, HUANG Guo song. Vibrational

[ 13] Ofelt G S. Intensities of crystal spectra of rare earth ions[ J] .

spectra of multicomponent inorganic glasses[ J] . Acta Optical

Journal of Chemical Physi cs, 1962, 37( 3) : 511 520.

Sinica, 1982, 2( 3) : 252 260. 干福熹, 陈世正, 黄国松. 多组分无机玻璃的振动光谱[ J] . 光

[ 14] Spector N, Reisfeld R, Boehm L. Eigenstates and radiative 3+

学学报, 1982, 2( 3) : 252 258.

transition probabilities for Tm ( 4f12) in phosphate and tellu rite glasses[ J] . Chemical Physics Letters, 1977, 49( 1) : 49 53. [ 15] McCumber D E. Theory of phonon terminated opti cal masers [ J] . Physical Review, 1964, 134( 2A) : 299 306.

作者简介: 夏海平 ( 1967- ) , 男, 浙江舟山人, 博士, 研究员, 主要从事光电子材料的 研究


1111