fijas. Sin embargo, la situación es diferente si la cámara se mueve con una aceleración uniforme a. El tiempo necesario para que la luz atraviese la primera, la segunda, la tercera, etc. placas de cristal aumenta en progresión aritmética 1, 2, 3, etcétera, mientras que los desplazamientos del cohete, moviéndose con una aceleración constante, aumentara en progresión geométrica 1, 4, 9, etc. Así, pues, las manchas del rayo de luz en las placas de cristal fluorescente formarán una parábola idéntica a la trayectoria de una piedra arrojada horizontalmente. Por tanto, si la equivalencia de aceleración y gravedad se extiende a los fenómenos electromagnéticos, los rayos de luz deben curvarse por virtud del campo gravitatorio. Sin embargo, a causa de la gran velocidad de la luz, su curvatura en el campo gravitatorio de la Tierra es demasiado pequeña para que se pueda observar. En efecto, si un rayo horizontal de luz recorre, por ejemplo, 30 metros antes de incidir en la pantalla, cubre la distancia en 3·103/3·1010 = 10-7 segundos. Como la aceleración de la gravedad en la superficie de la Tierra es aproximadamente de 103 cm/seg2, el desplazamiento vertical del rayo de luz en la pantalla será de ½·103·(10-7)2 = 5·10-12 ¡comparable con el diámetro del núcleo atómico! Einstein pensó, sin embargo, que podía esperarse una desviación observable de los rayos de luz cuando pasan cerca de la superficie del Sol. He aquí un cálculo aproximado de la desviación esperada. La aceleración de la gravedad cerca de la superficie del Sol es el producto de la constante gravitatoria (6,7·10-8) y la masa del Sol (2·1033) dividida por el cuadrado del radio del Sol (7·1010) será
6,7 ∙ 10 ∙ 2 ∙ 10 7 ∙ 10
3 ∙ 10
La distancia recorrida en el campo gravitatorio del Sol es comparable al diámetro solar (1,4·1011) y el tiempo que se tarda en cubrirla es 1,4·1011/3·1010 = 5 seg. Durante este tiempo el rayo de luz caerá: